도체(導體)의 전기저항이 자기장 속에서 변화하는 현상. 일반적으로 전기저항은 자기장과 함께 증가하고 그 증가량은 약한 자기장에서는 자기장의 세기의 제곱에 비례하지만, 전기저항이 자기장 속에서 감소되는 경우도 있다.

자기저항효과는 전류와 자기장의 방향이 수직인 경우의 횡(橫)자기저항효과와 평행인 경우의 종(縱)자기저항효과로 구분된다.

약한 자기장의 횡자기저항효과는 반송자(搬送子)의 유동속도의 방향이 실효질량, 전하(電荷). 수명 등의 차이를 반영, 로렌츠의 힘에 의해 흩어지는데, 이는 전류방향에서 벗어나기 때문이다.

이 경우 자기장에 의한 저항의 상대적 변화의 크기 /는 반송자의 수명 와 사이클로트론 운동의 각속도 ω 곱을 제곱한 (ω)=(e /) 정도의 값이 된다(는 반송자의 전하, 는 자기장의 세기, 은 반송자의 질량, 는 광속도).

ω가 1에 비해 큰 자기장에서 /는 시료물질의 페르미면(面)의 구조를 반영해 여러 가지의 자기장 의존성을 나타낸다.

즉, 닫힌 페르미면을 가진 알루미늄이나 나트륨과 같은 금속에서는 /는 강한 자기장의 극한에서 일정값으로 접근한다.

비스무트 · 안티몬과 같이 전자와 양공(陽孔)의 농도가 동등한 반(半)금속에서는 /의 값은 자기장과 함께 얼마든지 커진다.

한편 구리나 아연과 같이, 자기장이 결정방위(結晶方位)에 대해 특정한 방향으로 가해지는 경우에만 /값의 포화가 일어나지 않는 것도 있다.